光学仪器  2018, Vol. 40 Issue (1): 19-23   PDF    
基于LabVIEW的PGC零差检测技术研究
叶有祥1, 周盛华2     
1. 上海理工大学 光电信息与计算机工程学院, 上海 200093;
2. 中国计量大学 光学与电子科技学院, 浙江 杭州 310018
摘要: 相位生成载波(PGC)调制和解调技术是干涉型光纤传感器领域非常重要的信号处理技术。简要说明了相位生成载波的调制和解调原理,结合具体的公式推导过程对PGC-DCM解调算法和PGC-Arctan解调算法进行了详细的理论分析。利用LabVIEW软件编写了两种PGC解调过程的仿真程序,实现了对被测信号的解调。对比分析了两种解调结果,对PGC解调中的一些关键参数进行了讨论。该研究结果对于光纤干涉传感器的相位解调技术的改进具有参考价值。
关键词: 光纤干涉     相位生成载波(PGC)     相位解调    
Research on PGC homodyne detection technology based on LabVIEW
YE Youxiang1, ZHOU Shenghua2     
1. School of Optical-Electrical and Computer Engineering, University of Shanghai for Science and Technology, Shanghai 200093, China;
2. College of Optical and Electronic Technology, China Jiliang University, Hangzhou 310018, China
Abstract: Phase generated carrier(PGC) modulation and demodulation technology is a very important signal processing technology in the field of interferometric fiber-optic sensors.The principle of modulation and demodulation of PGC is briefly described.The PGC-DCM(differentical cross multiplying) demodulation algorithm and the PGC-Arctan demodulation algorithm are two classic PGC demodulation algorithms.The detailed theoretical analysis of the two demodulation algorithms is carried out in combination with the specific formula deduction process.The simulation program of the two PGC demodulation processes is given by LabVIEW software, and the demodulation of the measured signal is realized.Two kinds of demodulation results are compared and analyzed, and some key parameters in PGC demodulation are discussed.The conclusions provide reference value for the improvement of the phase demodulation technology of the fiber-optic interferometer.
Key words: the fiber-optic interference     phase generated carrier(PGC)     phase demodulation    
引言

20世纪70年代, 光纤和激光器这两大科研成果开启了光纤通信的研究之门。光纤传感技术是伴随着光纤通信技术的发展而迅速发展起来的。其中, 基于光纤干涉原理的干涉型光纤传感器, 因具有稳定性好、灵敏度高、响应速度快、分辨率高以及抗电磁干扰等优点, 已被广泛应用于物理、化学以及生物医学等领域的测量。

光纤干涉仪目前主要有4种类型:法布里-珀罗(Fabry-Perot)干涉仪、马赫-曾德尔(Mach-Zehnder)干涉仪、迈克尔逊(Michelson)干涉仪和萨格纳克(Sagnac)干涉仪。干涉型光纤传感器的工作原理是, 外部信号作用于光纤传感器的传感部位, 引起干涉信号的相位变化, 通过对该变化相位的检测来获得被测对象的相关信息。干涉型光纤传感器的信号解调方法目前主要有相位生成载波(PGC)解调法、光路匹配差分干涉法和差分时延外差法, 其中PGC解调法有利于实现信号的远距离传送和检测装置的全光纤化, 具有巨大的应用前景。本文基于LabVIEW软件对PGC的解调原理和关键技术等进行研究和讨论。

1 相位生成载波的调制

干涉型光纤传感器将外界被测量的变化转变成相应的光信号相位的变化。如果直接检测该变化的相位, 则由于受到外界环境噪声的随机相位漂移和解调电路的直流漂移影响, 可能会造成解调信号的严重失真, 甚至不能解调出有用信号。因此, 通过采取高频载波大信号装载的措施, 对待测信号进行调制, 使得待测信号位于调制信号的上下边带, 从而减小甚至完全消除外界干扰对被测信号的影响。这就是相位生成载波的调制[1-2]

相位生成载波的调制分为内调制和外调制:内调制主要采用一定的电流信号去改变激光的光频, 优点是可以省去压电陶瓷(PZT)调相器, 便于干涉仪的遥测, 但是不可避免地产生了伴生调幅[3]; 外调制一般在干涉仪的测试臂上采用高精度的PZT元件, 将数匝光纤缠绕到圆柱形PZT的圆周上并把载波信号加到PZT上, 利用PZT的逆压电效应, PZT的圆周方向的膨胀将带动缠绕光纤的伸长, 使光纤折射率发生变化, 导致最后输出信号的相位差随着载波信号的变化而变化, 从而实现了相位调制[4]

光纤干涉仪的输出信号可表示为[5]

(1)

式中:A为直流量, 正比于激光器的输出光功率; B为干涉信号幅度, 且B=κA(κ<1为干涉条纹可见度); C为相位调制幅度, 一般称之为调制深度; ω0为高频载波信号角频率。

一般地, 可令

(2)

式中:φs(t)=Dcos(ωst)为待测信号; φe(t)=Ecos(ωet)为外界环境噪声干扰; DE分别为被测信号和外界噪声信号的幅度; ωsωe分别为被测信号和环境噪声信号的角频率。

2 PGC零差检测技术

从上述调制原理可知, 调制后的PGC信号中包含高频载波信号、待测信号、低频噪声信号以及各次谐波成分。PGC解调原理就是采取一定的技术手段, 将待测信号从以上频谱信号中分离出来。所谓零差(homodyne)检测是指使干涉仪中的待测信号光和参考光的频率差为零, 这样就避免了对外加声光调制器等复杂器件检测的麻烦[6]

传统的比较经典的PGC解调算法主要包括微分交叉相乘(differential cross multiplying, DCM)算法和反正切(arc tangent, Arctan)算法, 这两种算法的原理框图如图 1图 2所示。

图 1 PGC-DCM算法原理图 Figure 1 Schematic diagram of PGC-DCM algorithm

图 2 PGC-Arctan算法原理图 Figure 2 Schematic diagram of PGC-Arctan algorithm

将光纤干涉信号I用Bessel函数进行展开, 得

(3)

式中Ji(C)为第i阶Bessel函数的宗量值。

式(3)分别与图 1中的基频Gcos(ω0t)和二倍频Hcos(2ω0t)相乘后, 通过低通滤波器LPF1和LPF2的滤波作用, 得到信号φ(t)的正弦项I1和余弦项I2。将I1进行微分运算得到I3, 并与I2进行相乘运算得到I5的表达式

(4)

同理可得I6的表达式

(5)

再对I5I6进行差分放大运算, 得到消除正弦项和余弦项的表达式

(6)

式(6)通过积分后, 得到与φ(t)成线性关系的I8

(7)

由于φ(t)包含低频噪声信号, 则将I8通过高通滤波器HPF后可得到反映被测信号规律的解调信号, 即

(8)

如果图 1中的滤波器都是理想滤波器, 通过选择合适的BGHC值, 式(8)所得结果与被测信号是成线性关系的。这就是PGC-DCM解调算法的原理。

PGC-Arctan的算法要简单些, 如图 2所示, 将I1I2做相除运算, 得到I9的表达式为

(9)

当满足G=H且J1(C)=J2(C)时, I9=tanφ(t), 通过反正切运算可得到φ(t), 再通过高通滤波器, 除去环境噪声, 即得被测信号

(10)

同理, 如果图 2中的滤波器都是理想滤波器, 这个解调结果和被测信号几乎完全一致。这就是PGC-Arctan解调算法的原理。

3 PGC零差检测实验结果及分析

根据图 1图 2, 利用LabVIEW编写的PGC解调Ⅵ程序如图 3所示。为了简洁起见, 此处将PGC-DCM和PGC-Arctan的解调程序放在一个图中, 但是实验时要根据不同的算法设置各自的参数, 主要是BCDGH值的设置。设载波信号、待测信号和噪声信号的频率分别为5 000 Hz、50 Hz和0.2 Hz, 幅度分别为2.37 V、2 V和0.1 V(PGC-DCM解调)或者2.63 V、2 V和0.1 V(PGC-Arctan解调)(本节后面做解释)。采样率和采样数分别是100 kHz和6 000个。

图 3 PGC解调Ⅵ程序图 Figure 3 Ⅵ program diagram of PGC demodulation

图 4是干涉仪输出的光强干涉信号, 图 5是实验时提供的被测信号, 图 6图 7是分别通过DCM解调和Arctan解调得到的相应解调信号。对比图 6图 5发现, DCM解调所得信号基本反映了被测信号的变化情况, 但有少量的失真。对比图 7图 5发现, 解调波形存在的失真较大。

图 4 干涉信号 Figure 4 Interference signal

图 5 被测信号 Figure 5 Measured signal

图 6 DCM解调信号 Figure 6 DCM demodulation signal

图 7 Arctan解调信号 Figure 7 Arctan demodulation signal

现对PGC调制与解调中几个关键参数的选取进行说明。B值:B=κA, 而κ是与光在光纤传输过程中的偏振态变化有关的系数。对比式(8)、式(9)可知, 在两种PGC的解调方式中, B值对PGC-DCM解调结果的影响较大, 而对PGC-Arctan解调结果几乎没有影响。C值:对于PGC-DCM解调而言, C值要尽可能小, 并且使得J1(C)·J2(C)的变化趋近于零。由J1(C)·J2(C)的导数为零可得C=2.37, 此即PGC-DCM解调的最佳调制深度。对于PGC-Arctan解调而言, 当J1(C)/J2(C)=1时, 由式(9)知C值对解调结果的影响可以忽略。通过计算得C=2.63, 此即PGC-Arctan解调的最佳调制深度[7]D值:根据文献[4], D值的取值范围应该满足(D+1)ωs<(ω0ω)/2, 其中Δω为低通滤波器的过渡带。GH值:这两个值选定后一般变化不大, 对于PGC-DCM解调的影响体现在幅值大小的变化, 而对于PGC-Arctan解调而言要尽量使G=H, 以满足减小解调失真的要求。

基于PGC-DCM和PGC-Arctan解调原理, 有不少学者提出了改进措施, 如文献[1]介绍的三倍频DCM算法、基频混频PGC算法和Arctan-DSM算法等, 另外, 还可结合一些性能优异的光电检测电路来提高光纤干涉仪的测量精度[8]

4 结语

对相位生成载波的调制和解调技术进行了理论分析, 结合相关公式详细推导了PGC-DCM解调和PGC-Arctan解调的具体过程, 利用LabVIEW软件编写了PGC-DCM解调算法和PGC-Arctan解调算法的Ⅵ程序。结合设定的载波信号、被测信号和环境噪声信号, 对干涉信号进行了解调的模拟仿真, 同时提出和分析了调制深度等有关参数对两种解调结果的具体影响。实验结果可为数字化PGC解调的实现提供一定的参考。

参考文献
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[3] 王燕, 王恺晗, 郝彬, 等. 一种消除伴生调幅影响的PGC解调方法[J]. 激光与光电子学进展, 2014, 51(1): 010605.
[4] 曹家年, 李绪友, 张立昆, 等. 采用PGC零差检测方案的Mach-zehnder光纤干涉仪动态范围分析[J]. 哈尔滨工程大学学报, 1998, 19(5): 78–84.
[5] 张雷, 孟克. 基于Labview的光纤传感器相位载波零差检测技术[J]. 电子元器件应用, 2006, 8(11): 56–58.
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